הצעת מקורות חשמל בר -קיימא היא אחד האתגרים החשובים ביותר של המאה הנוכחית. תחומי מחקר בחומרים לקציר אנרגיה נובעים ממוטיבציה זו, כולל Thermoelectric1, Photovoltaic2 ו- Thermophotovoltaics3. למרות שחסרים לנו חומרים ומכשירים המסוגלים לקצור אנרגיה בטווח הג'ול, חומרים פיירואלקטריים שיכולים להמיר אנרגיה חשמלית לשינויי טמפרטורה תקופתיים נחשבים לחיישנים 4 ומקוררי אנרגיה 5,6,7. כאן פיתחנו קציר אנרגיה תרמית מקרוסקופית בצורה של קבלים רב שכבתיים העשויים 42 גרם של טנטלטה של ​​סקאנדיום עופרת, ומייצרים 11.2 J של אנרגיה חשמלית לכל מחזור תרמודינמי. כל מודול פיירואלקטרי יכול לייצר צפיפות אנרגיה חשמלית עד 4.43 j ס"מ 3 לכל מחזור. אנו גם מראים ששני מודולים כאלה במשקל 0.3 גרם מספיקים בכדי להפעיל ללא הרף את מוצרי האנרגיה האוטונומיים עם מיקרו -בקרים משובצים וחיישני טמפרטורה. לבסוף, אנו מראים כי עבור טווח טמפרטורות של 10 K, קבלים רב שכבתיים אלה יכולים להגיע ליעילות קרנוט של 40%. מאפיינים אלה נובעים מ (1) שינוי שלב פרואלקטרי עבור יעילות גבוהה, (2) זרם דליפה נמוך כדי למנוע הפסדים, ו- (3) מתח פירוט גבוה. מוצרי הכוח הפירואלקטריים המקרוסקופיים, הניתנים להרחבה ויעילים אלה מדמיינים מחדש את ייצור ההספק התרמו -אלקטרי.
בהשוואה לדרגת הטמפרטורה המרחבית הנדרשת לחומרים תרמו -אלקטרוניים, קציר אנרגיה של חומרים תרמו -אלקטרוניים דורש אופניים בטמפרטורה לאורך זמן. המשמעות היא מחזור תרמודינמי, המתואר בצורה הטובה ביותר על ידי תרשים האנטרופיה (ים)-טמפרטורה (T). איור 1A מציג עלילת ST טיפוסית של חומר פירואלקטרי שאינו לינארי (NLP) המדגים מעבר שלב פרואלקטרי-פרו-פרוואלקטרי מונע שדה (PST). החלקים הכחולים והירוקים של המחזור בתרשים ה- ST תואמים את האנרגיה החשמלית שהוסבה במחזור אולסון (שני קטעי איזוטם ושני איזופול). כאן אנו שוקלים שני מחזורים עם אותו שינוי שדה חשמלי (שדה והכבה) ושינוי טמפרטורה ΔT, אם כי עם טמפרטורות ראשוניות שונות. המחזור הירוק אינו ממוקם באזור המעבר שלב ולכן הוא בעל שטח קטן בהרבה מהמחזור הכחול הממוקם באזור המעבר שלב. בתרשים ה- ST, ככל שהאזור גדול יותר, כך האנרגיה שנאספה גדולה יותר. לפיכך, על מעבר הפאזה לאסוף יותר אנרגיה. הצורך ברכיבה על שטח גדול ב- NLP דומה מאוד לצורך ביישומים אלקטרותרמיים 9, 10, 11, 12, כאשר קבלים רב-שכבתיים PST (MLCS) וטרפולימרים מבוססי PVDF הראו לאחרונה ביצועים הפוכים מצוינים. סטטוס ביצועי קירור במחזור 13,14,15,16. לכן, זיהינו PST MLCs בעלי עניין לקציר אנרגיה תרמית. דגימות אלה תוארו במלואן בשיטות ואופיינו בתווים משלימים 1 (סריקת מיקרוסקופיית אלקטרונים), 2 (דיפרקציה של רנטגן) ו- 3 (קלורימטריה).
A, סקיצה של עלילת אנטרופיה (ים)-טמפרטורה (T) עם שדה חשמלי על ומכבה המופעלת על חומרי NLP המציגים מעברי פאזה. שני מחזורי איסוף אנרגיה מוצגים בשני אזורי טמפרטורה שונים. המחזורים הכחולים והירוקים מתרחשים בתוך מעבר הפאזה ומחוצה לה, בהתאמה, ומסתיימים באזורים שונים מאוד של פני השטח. B, שתי טבעות חד-קוטביות של דה PST, בעובי 1 מ"מ, נמדדות בין 0 ל 155 קילוואט קמ"ש -1 ב 20 מעלות צלזיוס ו- 90 מעלות צלזיוס, בהתאמה, ומחזורי ה- OLSEN המתאימים. המכתבים ABCD מתייחסים למדינות שונות במחזור אולסון. AB: MLCs חויבו ב- 155 קילוואט קילוואט-1 ב 20 מעלות צלזיוס. BC: MLC נשמר על 155 קילוואט קמ"ש -1 והטמפרטורה הועלה ל 90 מעלות צלזיוס. CD: פריקות MLC בטמפרטורה של 90 מעלות צלזיוס. DA: MLC צונח ל 20 מעלות צלזיוס בשדה אפס. האזור הכחול תואם את כוח הקלט הנדרש כדי להתחיל את המחזור. האזור הכתום הוא האנרגיה שנאספת במחזור אחד. C, לוח עליון, מתח (שחור) וזרם (אדום) לעומת זמן, המעקב אחר אותו מחזור אולסון כמו ב. שני התוספות מייצגים את ההגברה של מתח וזרם בנקודות מפתח במחזור. בלוח התחתון, העקומות הצהובות והירוקות מייצגות את עקומות הטמפרטורה והאנרגיה המתאימות, בהתאמה, עבור MLC בעובי 1 מ"מ. האנרגיה מחושבת מתוך עקומות הזרם והמתח בלוח העליון. אנרגיה שלילית תואמת את האנרגיה שנאספה. הצעדים המתאימים למכתבי ההון בארבע הדמויות זהים למחזור אולסון. המחזור AB'CD תואם את מחזור סטירלינג (הערה נוספת 7).
כאשר E ו- D הם השדה החשמלי ושדה העקירה החשמלית, בהתאמה. ניתן להשיג ND בעקיפין ממעגל DE (איור 1 ב) או ישירות על ידי התחלת מחזור תרמודינמי. השיטות השימושיות ביותר תוארו על ידי אולסן בעבודתו החלוצית על איסוף אנרגיה פיירואלקטרית בשנות השמונים.
באיור. 1B מציג שני לולאות דה מונופולריות של דגימות PST-MLC בעובי 1 מ"מ שהורכבו על 20 מעלות צלזיוס ו 90 מעלות צלזיוס, בהתאמה, בטווח של 0 עד 155 קילוואט קמ"ש -1 (600 וולט). ניתן להשתמש בשני מחזורים אלה כדי לחשב בעקיפין את האנרגיה שנאספה על ידי מחזור אולסון המוצג באיור 1 א. למעשה, מחזור אולסן מורכב משני ענפי איזופילד (כאן, שדה אפס בסניף DA ו -155 קילוואט קמ"ש -1 בסניף BC) ושני ענפים איזותרמיים (כאן, 20 מעלות צלזיוס ו 20 ° בסניף AB). C בסניף התקליטורים) האנרגיה שנאספה במהלך המחזור תואמת את האזורים הכתומים והכחולים (EDD אינטגרל). ה- ND האנרגיה שנאספה הוא ההבדל בין אנרגיית קלט לפלט, כלומר רק את שטח הכתום באיור. 1b. מחזור אולסון הספציפי הזה מעניק צפיפות אנרגיה ND של 1.78 J CM-3. מחזור סטירלינג הוא אלטרנטיבה למחזור אולסון (הערה משלימה 7). מכיוון ששלב המטען הקבוע (מעגל פתוח) מגיע ביתר קלות, צפיפות האנרגיה המופקת מאיור 1B (מחזור AB'CD) מגיעה ל- 1.25 J CM-3. זה רק 70% ממה שמחזור אולסון יכול לאסוף, אך ציוד קציר פשוט עושה זאת.
בנוסף, מדדנו ישירות את האנרגיה שנאספה במהלך מחזור אולסון על ידי מניעת אנרגיה של PST MLC באמצעות שלב בקרת טמפרטורה של Linkam ומד מקור (שיטה). איור 1 ג בחלקו העליון ובמערכות ההתאמה המתאימות מציג את הזרם (האדום) והמתח (שחור) שנאספו באותו 1 מ"מ בעובי PST כמו לולאה דה -לולאה שעוברת את אותו מחזור אולסון. הזרם והמתח מאפשרים לחשב את האנרגיה שנאספה, והעקומות מוצגות באיור. 1C, תחתון (ירוק) וטמפרטורה (צהוב) לאורך כל המחזור. האותיות ABCD מייצגות את אותו מחזור אולסון באיור 1. טעינה של MLC מתרחשת במהלך רגל AB ומתבצעת בזרם נמוך (200 μA), כך שמסור יכול לשלוט כראוי בטעינה. התוצאה של זרם ראשוני קבוע זה היא שעקומת המתח (עקומה שחורה) אינה ליניארית בגלל שדה העקירה הפוטנציאלי הלא ליניארי D PST (איור 1C, עלייה עליונה). בתום הטעינה מאוחסנים 30 MJ של אנרגיה חשמלית ב- MLC (נקודה B). לאחר מכן, ה- MLC מתחמם וזרם שלילי (ולכן זרם שלילי) מיוצר ואילו המתח נשאר על 600 V. לאחר 40 שניות, כאשר הטמפרטורה הגיעה לרמה של 90 מעלות צלזיוס, זרם זה היה פיצוי, אם כי מדגם הצעד המיוצר במעגל כוח חשמלי של 35 MJ במהלך איזופילד זה (כניסה שנייה באיור 1C. לאחר מכן מופחת המתח ב- MLC (תקליטור סניף), וכתוצאה מכך 60 מגה -ג'י של עבודות חשמל נוספות. אנרגיית הפלט הכוללת היא 95 MJ. האנרגיה שנאספה היא ההבדל בין אנרגיית הקלט והפלט, שנותנת 95 - 30 = 65 MJ. זה תואם לצפיפות אנרגיה של 1.84 J CM-3, שקרוב מאוד ל- ND המופק מהטבעת. ההתרבות של מחזור אולסון זה נבדקה בהרחבה (הערה משלימה 4). על ידי עלייה נוספת של המתח והטמפרטורה, השגנו 4.43 J CM-3 באמצעות מחזורי OLSEN ב- MLC PST בעובי 0.5 מ"מ על טווח טמפרטורה של 750 וולט (195 קילוואט ק"מ -1) ו- 175 מעלות צלזיוס (הערה משלימה 5). זה גדול פי ארבעה מהביצועים הטובים ביותר שדווחו בספרות למחזורי אולסון ישירים והושג בסרטים דקים של PB (MG, NB) O3-PBTIO3 (PMN-PT) (1.06 J CM-3) 18 (ס"מ. טבלה 1 משלימה 1 לערכים נוספים בספרות). ביצוע זה הושג בגלל זרם הדליפה הנמוך מאוד של MLCs אלה (<10-7 A ב 750 וולט ו -180 מעלות צלזיוס, ראה פרטים בהערה משלימה 6) - נקודה מכריעה שהוזכרה על ידי Smith et al.19 - בניגוד לחומרים ששימשו במחקרים קודמים 17,20. ביצוע זה הושג בגלל זרם הדליפה הנמוך מאוד של MLCs אלה (<10-7 A ב 750 וולט ו -180 מעלות צלזיוס, ראה פרטים בהערה משלימה 6) - נקודה מכריעה שהוזכרה על ידי Smith et al.19 - בניגוד לחומרים ששימשו במחקרים קודמים 17,20. Эи харакерисики ыи досигну лагодаря чень низомомדיר в дополнителה примечании 6) - критеечלוח момент, уомну с ситом иm. 19 - о оичие о к материаам, иололованны волalе рнних иовованих17,20. מאפיינים אלה הושגו בגלל זרם הדליפה הנמוך מאוד של MLCs אלה (<10–7 A ב 750 וולט ו -180 מעלות צלזיוס, ראו פרטים משלימים הערה 6) - נקודה קריטית שהוזכרה על ידי Smith et al. 19 - בניגוד לחומרים המשמשים במחקרים קודמים 17,20.由于这些 MLC 的泄漏电流非常低 （在 750 V 和 180 ° C 时 <10-7 A ， 请参见补充说明 6 中的详细信息） —— סמית '19 提到的关键点 提到的关键点— 相比之下 ， 已经达到了这种性能到早期研究中使用的材料 17,20。由于 这些 mlc 的 泄漏 非常 （在 在 在 750 v 和 180 ° C 时 <10-7 A ， 参见 补充 说明 6 中 详细 信息）））））） 等 等 提到 关键 关键 关键 关键 关键 关键 点 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 相比之下 详细 详细相比之下 ， 已经达到了这种性能到早期研究中使用的材料 17.20。 Посол ток уечи эих mlc чנסי низий (<10–7 а при 750 и 180 ° C, с. кючовой момент, yпомнуый ситом иm. 19 - д сравfeнния, ыии досигну эи харакерисики. מכיוון שזרם הדליפה של MLCs אלה נמוך מאוד (<10–7 A ב 750 וולט ו -180 מעלות צלזיוס, ראה פרטים משלימים הערה 6) - נקודת מפתח שהוזכרה על ידי Smith et al. 19 - לשם השוואה, הופעות אלה הושגו.לחומרים המשמשים במחקרים קודמים 17,20.
אותם תנאים (600 וולט, 20-90 מעלות צלזיוס) הוחלו על מחזור סטירלינג (הערה משלימה 7). כצפוי מתוצאות מחזור ה- DE, התשואה הייתה 41.0 MJ. אחת התכונות הבולטות ביותר של מחזורי סטירלינג היא היכולת שלהם להגביר את המתח הראשוני דרך האפקט התרמו -אלקטרי. ראינו רווח מתח של עד 39 (ממתח ראשוני של 15 וולט ועד מתח קצה של עד 590 וולט, ראה איור משלים 7.2).
מאפיין הבחנה נוסף של MLCs אלה הוא שהם חפצים מקרוסקופיים גדולים מספיק כדי לאסוף אנרגיה בטווח הג'ול. לפיכך, בנינו קציר אב-טיפוס (HARR1) בעובי 28 MLC PST 1 מ"מ בעובי, בעקבות אותו תכנון צלחת מקבילה שתואר על ידי Torello et al.14, במטריקס 7 × 4 כפי שמוצג באיור. אסוף עד 3.1 J באמצעות מחזור אולסון המתואר באיור. 2A, אזורים איזותרמיים בטמפרטורה של 10 מעלות צלזיוס ואזורי 125 מעלות צלזיוס ואזורי איזופילד ב -0 ו 750 וולט (195 קילוואט קמ"ש). זה תואם לצפיפות אנרגיה של 3.14 J CM-3. בעזרת שילוב זה נערכו מדידות בתנאים שונים (איור 2 ב). שימו לב כי 1.8 j הושג בטווח טמפרטורות של 80 מעלות צלזיוס ומתח של 600 וולט (155 קילוואט ס"מ -1). זה בהסכמה טובה עם 65 MJ שהוזכרו בעבר עבור PST PST בעובי 1 מ"מ בתנאים זהים (28 × 65 = 1820 MJ).
A, מערך ניסיוני של אב -טיפוס HARR1 מורכב המבוסס על 28 MLC PSTS בעובי 1 מ"מ (4 שורות × 7 עמודים) הפועל על מחזורי אולסון. עבור כל אחד מארבעת שלבי המחזור, הטמפרטורה והמתח ניתנים באב -טיפוס. המחשב מניע משאבה פריסטלטית המפיצה נוזל דיאלקטרי בין המאגרים הקרים והחמים, שני שסתומים ומקור כוח. המחשב משתמש גם בצמד תרמי כדי לאסוף נתונים על המתח והזרם המסופק לאב -טיפוס וטמפרטורת הקומבין מאספקת החשמל. B, אנרגיה (צבע) שנאספה על ידי אב-טיפוס 4 × 7 MLC שלנו לעומת טווח טמפרטורה (ציר x) ומתח (ציר Y) בניסויים שונים.
גרסה גדולה יותר של הקציר (Harv2) עם 60 PST MLC בעובי 1 מ"מ ועובי 160 PST MLC בעובי 0.5 מ"מ (41.7 גרם חומר פיירואלקטרי פעיל) העניקה 11.2 J (הערה משלימה 8). בשנת 1984, אולסן ביצע קציר אנרגיה על בסיס תרכובת O3 של 317 גרם של תרכובת Pb מסומנת בפח (Zr, Ti) המסוגלת לייצר 6.23 J של חשמל בטמפרטורה של כ- 150 מעלות צלזיוס (ראו 21). עבור שילוב זה, זהו הערך היחיד האחר הקיים בטווח הג'ול. זה קיבל קצת יותר מחצי מהערך שהשגנו וכמעט שבע פעמים מהאיכות. המשמעות היא שצפיפות האנרגיה של Harv2 גבוהה פי 13.
תקופת המחזור של Harv1 היא 57 שניות. זה ייצר 54 מגוואט כוח עם 4 שורות של 7 עמודות של מערכות MLC בעובי 1 מ"מ. כדי לקחת את זה צעד אחד קדימה, בנינו קומביין שלישי (Harv3) עם MLC PST בעובי 0.5 מ"מ והתקנה דומה ל- Harv1 ו- Harv2 (הערה משלימה 9). מדדנו זמן תרמי של 12.5 שניות. זה תואם זמן מחזור של 25 שניות (איור 9 משלים). האנרגיה שנאספה (47 MJ) נותנת כוח חשמלי של 1.95 מגה וואט לכל MLC, מה שבתורו מאפשר לנו לדמיין כי Harv2 מייצר 0.55 וואט (בערך 1.95 מגה וואט 280 PST MLC בעובי 0.5 מ"מ). בנוסף, הדמינו העברת חום באמצעות סימולציה של אלמנטים סופיים (COMSOL, הערה משלימה 10 וטבלאות משלימות 2-4) המתאימות לניסויי HARR1. דוגמנות אלמנטים סופיים אפשרו לחזות ערכי כוח כמעט בסדר גודל גבוה יותר (430 מגוואט) לאותו מספר עמודות PST על ידי דילול ה- MLC ל 0.2 מ"מ, תוך שימוש במים כנוזל קירור, ושחזור המטריצה ​​ל -7 שורות. × 4 עמודות (בנוסף, היו 960 מגוואט כשהמיכל היה ליד הקומביין, איור 10 ב).
כדי להדגים את התועלת של אספן זה, הוחל מחזור סטירלינג על מפגין עצמאי המורכב משני MLCs PST בעובי 0.5 מ"מ בלבד, כאספני חום, מתג מתח גבוה, מתג מתח נמוך עם קבלים אחסון, מירטר DC/DC, מיקרו-רול נמוך, שני קואגלי תרמוסוקציה ומירטר של מתקשרים (לתוספת 11). המעגל מחייב את קיבול האחסון לטעון בתחילה ב- 9V ואז פועל באופן אוטונומי ואילו הטמפרטורה של שני ה- MLC נעה בין -5 מעלות צלזיוס ל 85 מעלות צלזיוס, כאן במחזורים של 160 שניות (מספר מחזורים מוצגים בהערה משלימה 11). ראוי לציון, שני MLCs במשקל רק 0.3 גרם יכולים לשלוט באופן אוטונומי במערכת גדולה זו. מאפיין מעניין נוסף הוא שממיר המתח הנמוך מסוגל להמיר 400 וולט ל 10-15V עם יעילות של 79% (הערה משלימה 11 ואיור משלים 11.3).
לבסוף, הערכנו את היעילות של מודולי MLC אלה בהמרת אנרגיה תרמית לאנרגיה חשמלית. גורם האיכות η של היעילות מוגדר כיחס בין צפיפות האנרגיה החשמלית שנאספה ND לצפיפות של QIN החום המסופק (הערה משלימה 12):
איורים 3A, B מראים את היעילות η ויעילות פרופורציונאלית ηR של מחזור אולסן, בהתאמה, כפונקציה של טווח הטמפרטורה של MLC PST בעובי 0.5 מ"מ. שתי מערכי הנתונים ניתנות לשדה חשמלי של 195 קילוואט CM-1. היעילות \ (\ זו \) מגיעה ל -1.43%, השווה ל 18% מ- ηr. עם זאת, עבור טווח טמפרטורה של 10 K מ- 25 מעלות צלזיוס ל- 35 מעלות צלזיוס, ηr מגיע לערכים עד 40% (עקומה כחולה באיור 3 ב). זה פי שניים מהערך הידוע של חומרי NLP שנרשמו בסרטי PMN-PT (ηr = 19%) בטווח הטמפרטורות של 10 K ו- 300 קילוואט CM-1 (ש '18). טווחי הטמפרטורה מתחת ל -10 K לא נחשבו מכיוון שההיסטריזה התרמית של ה- PST MLC היא בין 5 ל 8 K. ההכרה בהשפעה החיובית של מעברי פאזה על היעילות היא קריטית. למעשה, הערכים האופטימליים של η ו- ηr הם כמעט כולם מתקבלים בטמפרטורה הראשונית Ti = 25 מעלות צלזיוס באיורים. 3a, ב. זה נובע ממעבר שלב קרוב כאשר לא מוחל שדה וטמפרטורת ה- CURIE TC היא סביב 20 מעלות צלזיוס ב- MLCs אלה (הערה משלימה 13).
A, B, היעילות η והיעילות היחסית של מחזור אולסון (א) \ ({\ eta} _ {{\ rm {r}}} = \ eta /{\ eta} _ {\ rm {carnot}}}} חשמלים מקסימום Tematib and Diftib and Diftib and intorat and intorat and intorat km-1 cm, kp-1 cm, kv-cv cm-cv, atif, dife cv Cv, שונה Cv Cv, שונה CV, שונה ב- 19 }} \, \) (b) עבור עובי ה- MPC PST 0.5 מ"מ, תלוי במרווח הטמפרטורה Δtspan.
לתצפית האחרונה יש שתי השלכות חשובות: (1) כל אופניים יעילים חייבים להתחיל בטמפרטורות מעל TC למעבר שלב הנגרם על ידי שדה (מפאלאלקטרי לפראואלקטרי) להתרחש; (2) חומרים אלה יעילים יותר בזמני ריצה קרובים ל- TC. למרות שמוצגות יעילות בקנה מידה גדול בניסויים שלנו, טווח הטמפרטורות המוגבל אינו מאפשר לנו להשיג יעילות מוחלטת גדולה בגלל גבול הקרנוט (\ (\ delta t/t \)). עם זאת, היעילות המצוינת שהפגינו על ידי MLCs PST מצדיקים את אולסן כאשר הוא מזכיר כי "מנוע תרמו -אלקטרי מחודש של מחלקה 20 אידיאלית הפועל בטמפרטורות שבין 50 מעלות צלזיוס ל -250 מעלות צלזיוס יכול להיות יעילות של 30%" 17. כדי להגיע לערכים אלה ולבחון את הרעיון, יהיה כדאי להשתמש ב- PSTs מסוממים עם TCs שונים, כפי שנחקר על ידי שבבנוב ובורמן. הם הראו ש- TC ב- PST יכול להשתנות בין 3 מעלות צלזיוס (SB סמים) ל 33 מעלות צלזיוס (Ti Doping) 22. לפיכך, אנו משערים כי התחדשות הפירואלקטרית של הדור הבא המבוססים על MLCs מסוממים PST או חומרים אחרים עם מעבר שלב ראשון ראשון, יכולים להתחרות עם קצירי הכוח הטובים ביותר.
במחקר זה חקרנו MLCs שנעשו מ- PST. מכשירים אלה מורכבים מסדרה של אלקטרודות PT ו- PST, לפיה מספר קבלים מחוברים במקביל. PST נבחר מכיוון שמדובר בחומר EC מצוין ולכן חומר NLP מעולה. הוא מציג מעבר חריף של פראואלקטרי-פרו-פרוואלקטרי מעבר של 20 מעלות צלזיוס, מה שמצביע על כך ששינויי האנטרופיה שלו דומים לאלה המוצגים באיור 1. MLCs דומים תוארו במלואם עבור התקני EC13,14. במחקר זה השתמשנו ב -10.4 × 7.2 × 1 מ"מ × מ"מ ו -10.4 × 7.2 × 0.5 מ"מ Mlcs. MLCs בעובי של 1 מ"מ ו -0.5 מ"מ נעשו מ -19 ו -9 שכבות של PST בעובי של 38.6 מיקרומטר, בהתאמה. בשני המקרים, שכבת ה- PST הפנימית הונחה בין אלקטרודות פלטינה בעובי 2.05 מיקרומטר. העיצוב של MLCs אלה מניח ש 55% מה- PSTs פעילים, המתאימים לחלק בין האלקטרודות (הערה משלימה 1). אזור האלקטרודה הפעיל היה 48.7 מ"מ 2 (טבלה משלימה 5). MLC PST הוכן בשיטת תגובה ושיטת יציקה שלב מוצק. פרטי תהליך ההכנה תוארו בסעיף קודם14. אחד ההבדלים בין PST MLC למאמר הקודם הוא סדר האתרים, המשפיע מאוד על הביצועים של EC ב- PST. סדר האתרים B של PST MLC הוא 0.75 (הערה משלימה 2) המתקבל על ידי סינון בטמפרטורה של 1400 מעלות צלזיוס ואחריו חישול של מאות שעות ב 1000 מעלות צלזיוס. למידע נוסף על PST MLC, ראה הערות משלימות 1-3 וטבלה משלימה 5.
הרעיון העיקרי של מחקר זה מבוסס על מחזור אולסון (איור 1). לצורך מחזור כזה אנו זקוקים למאגר חם וקור ואספקת חשמל המסוגלת לעקוב ולשלוט על המתח והזרם במודולי MLC השונים. מחזורים ישירים אלה השתמשו בשתי תצורות שונות, כלומר (1) מודולי LinkAM חימום וקירור MLC אחד המחובר למקור כוח של Keithley 2410, ו- (2) שלושה אבות -טיפוס (Harv1, Harv2 ו- Harv3) במקביל לאותה אנרגיית מקור. במקרה האחרון, נוזל דיאלקטרי (שמן סיליקון עם צמיגות של 5 סמ"ק ב 25 מעלות צלזיוס, שנרכש מסיגמא אלדריך) שימש להחלפת חום בין שני המאגרים (חם וקור) לבין ה- MLC. המאגר התרמי מורכב ממכל זכוכית מלא בנוזל דיאלקטרי ומונח על גבי הצלחת התרמית. אחסון קר מורכב מאמבט מים עם צינורות נוזלים המכילים נוזל דיאלקטרי בכלי פלסטיק גדול מלא במים וקרח. שני שסתומי קמצוץ תלת-כיווניים (שנרכשו מנוזלים ביו-צ'ם) הונחו בכל קצה הקומביין כדי להחליף נוזל כראוי ממאגר אחד למשנהו (איור 2 א). כדי להבטיח שיווי משקל תרמי בין חבילת PST-MLC לנוזל הקירור, תקופת המחזור הורחבה עד לצינורות התרמי של הכניסה וה- Outlet (קרוב ככל האפשר לחבילת PST-MLC) הראו את אותה טמפרטורה. תסריט הפיתון מנהל ומסנכרן את כל המכשירים (מד מקור, משאבות, שסתומים וקוסמים תרמיים) כדי להפעיל את מחזור אולסון הנכון, כלומר לולאת נוזל הקירור מתחילה לרכוב על אופניים דרך ערימת ה- PST לאחר טעינת מד המקור כך שהם מתחממים במתח המופעל על מחזור אולסון.
לחלופין, אישרנו את המדידות הישירות הללו של אנרגיה שנאספה בשיטות עקיפות. שיטות עקיפות אלה מבוססות על תזוזה חשמלית (D) - שדה חשמלי (E) לולאות שדה שנאספו בטמפרטורות שונות, ועל ידי חישוב השטח בין שני לולאות דה, ניתן להעריך במדויק כמה אנרגיה ניתן לאסוף, כפי שמוצג באיור. באיור 2 .1 ב. לולאות DE אלה נאספות גם באמצעות מדורי מקור של קיתלי.
עשרים ושמונה שמונה MLCs PST בעובי 1 מ"מ הורכבו במבנה צלחת מקביל בן 4 שורות, 7 עמודות, בהתאם לעיצוב המתואר בהתייחסות. 14. פער הנוזלים בין שורות PST-MLC הוא 0.75 מ"מ. זה מושג על ידי הוספת רצועות של קלטת דו-צדדית כמרווחים נוזליים סביב קצוות ה- PST MLC. ה- PST MLC מחובר באופן חשמלי במקביל לגשר אפוקסי כסף במגע עם מוליכי האלקטרודה. לאחר מכן, חוטים הודבקו עם שרף אפוקסי כסף לכל צד של מסופי האלקטרודה לחיבור לאספקת החשמל. לבסוף, הכנס את כל המבנה לצינור הפוליולפין. האחרון מודבק לצינור הנוזל כדי להבטיח איטום נכון. לבסוף, צמד תרמי מסוג k בעובי 0.25 מ"מ נבנו בכל קצה מבנה ה- PST-MLC כדי לפקח על טמפרטורות הנוזל של הכניסה והיציאה. לשם כך, ראשית צריך להיות מחורר את הצינור. לאחר התקנת הצמד התרמי, החל את אותו דבק כמו קודם בין צינור הצמד התרמי לחוט כדי לשחזר את החותם.
נבנו שמונה אבות -טיפוס נפרדים, שארבעה מהם היו 40 PSTs MLC בעובי של 0.5 מ"מ שהופצו כצלחות מקבילות עם 5 עמודים ו -8 שורות, והארבע הנותרים היו 15 1 מ"מ בעובי MLC PSTs כל אחד. במבנה צלחת מקביל של 3 עמודות × 5 שורות. המספר הכולל של MLCs PST ששימשו היה 220 (160 0.5 מ"מ בעובי ועובי 60 PST MLC 1 מ"מ). אנו מכנים שתי יחידות משנה אלה Harv2_160 ו- Harv2_60. הפער הנוזלי באב-טיפוס HARR2_160 מורכב משתי קלטות דו צדדיות בעובי 0.25 מ"מ בעובי של 0.25 מ"מ בעובי ביניהם. עבור אב הטיפוס של Harv2_60 חזרנו על אותו נוהל, אך בעזרת חוט בעובי 0.38 מ"מ. לסימטריה, Harv2_160 ו- Harv2_60 יש מעגלי נוזלים משלהם, משאבות, שסתומים וצד קר (הערה משלימה 8). שתי יחידות Harv2 חולקות מאגר חום, מיכל 3 ליטר (30 ס"מ x 20 ס"מ x 5 ס"מ) על שתי צלחות חמות עם מגנטים מסתובבים. כל שמונת האבות -טיפוס האישיים מחוברים באופן חשמלי במקביל. יחידות המשנה של Harv2_160 ו- Harv2_60 פועלות בו זמנית במחזור אולסון וכתוצאה מכך יבול אנרגיה של 11.2 J.
מניחים PST PST בעובי 0.5 מ"מ לצינור פוליולפין עם סרט דו צדדי וחוט משני הצדדים כדי ליצור שטח לזרם נוזלים. בשל גודלו הקטן, האב -טיפוס הונח ליד שסתום מאגר חם או קר, ומזער את זמני המחזור.
ב- PST MLC, מיושם שדה חשמלי קבוע על ידי החלת מתח קבוע על ענף החימום. כתוצאה מכך נוצר זרם תרמי שלילי ואוחסן אנרגיה. לאחר חימום ה- PST MLC, השדה מוסר (v = 0), והאנרגיה המאוחסנת בו מוחזרת חזרה לדלפק המקור, התואמת תרומה אחת נוספת של האנרגיה שנאספה. לבסוף, עם מתח V = 0 מיושם, ה- PSTs MLC מקוררים לטמפרטורה הראשונית שלהם כך שהמחזור יוכל להתחיל שוב. בשלב זה, אנרגיה לא נאספת. ניהלנו את מחזור OLSEN באמצעות קיתלי 2410 Sourcemeter, טענו את ה- PST MLC ממקור מתח וקביעת ההתאמה הנוכחית לערך המתאים כך שאספו מספיק נקודות בשלב הטעינה לחישובי אנרגיה אמינים.
במחזורי סטירלינג, MLCs PST נטענו במצב מקור מתח בערך שדה חשמלי ראשוני (מתח ראשוני VI> 0), זרם ציות רצוי כך שצעד הטעינה לוקח בערך 1 שניות (ונקודות מספיק נקודות לחישוב אמין של האנרגיה) וטמפרטורה קרה. במחזורי סטירלינג, MLCs PST נטענו במצב מקור מתח בערך שדה חשמלי ראשוני (מתח ראשוני VI> 0), זרם ציות רצוי כך שצעד הטעינה לוקח בערך 1 שניות (ונקודות מספיק נקודות לחישוב אמין של האנרגיה) וטמפרטורה קרה. Ц циках сирлинга pst mlc заржалис режиме исочника напmржж при начначнач'י начначначויים эé (началfлноמא напржение vi> 0), желаеדיר количесо точек д надежажדיר במחזורי ה- MLC של Stirling PST, הם נטענו במצב מקור המתח בערך הראשוני של השדה החשמלי (מתח ראשוני VI> 0), זרם התשואה הרצוי, כך ששלב הטעינה ייקח בערך 1 שניות (ומספר מספיק נקודות נאסף לחישוב אנרגיה אמין) וטמפרטורת קרה.在斯特林循环中 t במחזור הראשי, ה- PST MLC נטען בערך השדה החשמלי הראשוני (מתח ראשוני VI> 0) במצב מקור המתח, כך שזרם הציות הנדרש לוקח כשנייה לשלב הטעינה (ואנחנו אספנו מספיק נקודות כדי לחשב באופן אמין (אנרגיה) וטמפרטורה נמוכה. Ц цике сирлинга pst mlc заржае в режиме иочника напржения налалалнчниеדרות ( напржение vi> 0), требеый ток эодативоси таков, чо эап зél зגות занимае о ftд fוא fוא (инанотото 1о 1о 1דרות f (иччnооדיה ооко 1олололדרות (иносотолололדרות (инабftтfяftпוהים оокококо mяm количесо точек, чоы надежно рäаитат энергию) изизие темератויים. במחזור סטירלינג, ה- PST MLC נטען במצב מקור המתח עם ערך ראשוני של השדה החשמלי (מתח ראשוני VI> 0), זרם הציות הנדרש הוא כזה ששלב הטעינה לוקח בערך 1 שניות (ומספר מספיק נקודות נאספות כדי לחשב באופן אמין את האנרגיה) וטמפרטורות נמוכות.לפני ש- PST MLC מתחמם, פתח את המעגל על ​​ידי יישום זרם תואם של i = 0 mA (הזרם ההתאמה המינימלי שמקור המדידה שלנו יכול להתמודד הוא 10 NA). כתוצאה מכך, מטען נשאר ב- PST של ה- MJK, והמתח גדל ככל שהמדגם מתחמם. שום אנרגיה לא נאספת בזרוע BC כי i = 0 mA. לאחר הגעה לטמפרטורה גבוהה, המתח ב- MLT FT עולה (במקרים מסוימים יותר מ 30 פעמים, ראה איור 7.2 נוסף), ה- MLK FT משוחרר (V = 0), ואנרגיה חשמלית מאוחסנת בהם עבור זהה למטען הראשוני. אותה התכתבות זרם מוחזרת למקור המונה. בגלל עליית המתח, האנרגיה המאוחסנת בטמפרטורה גבוהה גבוהה יותר ממה שסופק בתחילת המחזור. כתוצאה מכך, אנרגיה מתקבלת על ידי המרת חום לחשמל.
השתמשנו במעצם Sourcemter 2410 כדי לפקח על המתח והזרם המופעל על ה- PST MLC. האנרגיה המתאימה מחושבת על ידי שילוב של תוצר של מתח וזרם קריאה על ידי מד המקור של קיתלי, \ (e = {\ int} _ {0}^{\ tau} {i} _ ({\ rm {מידה)} \ שמאל (t \ ימין) {v} (}} (}} (}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}} (}}}}}}} (} \) (} \) (} \) (}) τ הוא תקופת התקופה. על עקומת האנרגיה שלנו, ערכי אנרגיה חיוביים פירושם האנרגיה שעלינו לתת ל- MLC PST, וערכים שליליים פירושם האנרגיה שאנו מוציאים מהם ולכן האנרגיה שהתקבלה. הכוח היחסי למחזור איסוף נתון נקבע על ידי חלוקת האנרגיה שנאספה בתקופה τ של המחזור כולו.
כל הנתונים מוצגים בטקסט הראשי או במידע נוסף. יש להפנות מכתבים ובקשות לחומרים למקור נתוני ה- AT או ED המסופקים במאמר זה.
Ando Junior, OH, Maran, Alo & Henao, NC סקירה של פיתוח ויישומים של מיקרוגנרים תרמו -אלקטריים לקציר אנרגיה. Ando Junior, OH, Maran, Alo & Henao, NC סקירה של פיתוח ויישומים של מיקרוגנרים תרמו -אלקטריים לקציר אנרגיה.אנדו ג'וניור, אוהיו, מרן, אלו והנאו, סקירה כללית על פיתוח ויישום של מיקרוגנרים תרמו -אלקטריים לקציר אנרגיה. אנדו ג'וניור, אוהיו, מרן, אלו והנאו, צפון קרוליינה 回顾用于能量收集的热电微型发电机的开发和应用。 אנדו ג'וניור, אוהיו, מרן, אלו והנאו, צפון קרוליינהאנדו ג'וניור, אוהיו, מרן, אלו והנאו, צפון קרוליינה שוקלים פיתוח ויישום של מיקרוגנרים תרמו -אלקטרוניים לקציר אנרגיה.קוֹרוֹת חַיִים. תְמִיכָה. אנרגיה הכמרית 91, 376–393 (2018).
Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC חומרים פוטו -וולטאיים: היעילות הנוכחית ואתגרים עתידיים. Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC חומרים פוטו -וולטאיים: היעילות הנוכחית ואתגרים עתידיים.Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. and Sinke, VK חומרים פוטו -וולטאיים: ביצועים נוכחיים ואתגרים עתידיים. פולמן, א., נייט, מ., גרנט, אי.ח., ארלר, ב. וסינקה, WC 光伏材料 ： 目前的效率和未来的挑战。 Polman, A., Knight, M., Garnett, EC, Ehrler, B. & Sinke, WC חומרים סולאריים: יעילות נוכחית ואתגרים עתידיים.Polman, A., Knight, M., Garnett, EK, Ehrler, B. and Sinke, VK חומרים פוטו -וולטאיים: ביצועים נוכחיים ואתגרים עתידיים.Science 352, AAD4424 (2016).
Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. אפקט פירו-פיזואלקטרי משולב עבור טמפרטורה ולחץ סימולטני המופעל על ידי עצמו. Song, K., Zhao, R., Wang, ZL & Yang, Y. צירוף אפקט פירו-פיזואלקטרי עבור טמפרטורה ולחץ סימולטני המופעל על ידי עצמו.Song K., Zhao R., Wang ZL ו- Yan Yu. אפקט פירופיזואלקטרי משולב למדידה סימולטנית אוטונומית של טמפרטורה ולחץ. Song, K., Zhao, R., Wang, Zl & Yang, Y. 用于自供电同时温度和压力传感的联合热压电效应。 Song, K., Zhao, R., Wang, Zl & Yang, Y. לצורך הפעולה עצמית במקביל לטמפרטורה ולחץ.Song K., Zhao R., Wang ZL ו- Yan Yu. אפקט תרמופיזואזואלי משולב למדידה סימולטנית אוטונומית של טמפרטורה ולחץ.קָדִימָה. עלמה מאטר 31, 1902831 (2019).
Sebald, G., Pruvost, S. & Guyomar, D. קציר אנרגיה המבוסס על מחזורים פיירואלקטריים של אריקסון בקרמיקה פרואלקטרית רגיעה. Sebald, G., Pruvost, S. & Guyomar, D. קציר אנרגיה המבוסס על מחזורים פיירואלקטריים של אריקסון בקרמיקה פרואלקטרית רגיעה.Sebald G., Prouvost S. ו- Guyomar D. קציר אנרגיה המבוסס על מחזורי אריקסון פירואלקטריים בקרמיקה פרואלקטרית רגיעה.Sebald G., Prouvost S. ו- Guyomar D. קציר אנרגיה בקרמיקה פרואלקטרית רגיעה המבוססת על רכיבה על אופניים פיירואלקטריים של אריקסון. עלמה מאטר חכמה. מִבְנֶה. 17, 15012 (2007).
Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW החומרים האלקטרוקלוריים והפירואלקטריים של RW הדור הבא לחומרים אנרגיה אלקטרו-מורשת. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW החומרים האלקטרוקלוריים והפירואלקטריים של RW הדור הבא לחומרים אנרגיה אלקטרו-מורשת. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, rw эекрокорич'י и и пmоэ'ימנויים ми м оftдя преобразования тердотелной эекротеינם Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW הדור הבא Electrocaloric and Pyroelectric חומרים למרכז אנרגיה מוצק של אנרגיה. Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW 用于固态电热能相互转换的下一代电热和热释电材料。 Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, rw эекрокорич'י и и пmоэ'ימנויים ми м оftдя преобразования тердотелной эекротеינם Alpay, SP, Mantese, J., Trolier-McKinstry, S., Zhang, Q. & Whatmore, RW הדור הבא Electrocaloric and Pyroelectric חומרים למרכז אנרגיה מוצק של אנרגיה.ליידי בול. 39, 1099–1109 (2014).
Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y. Standard and Digum-merit לכימות הביצועים של ננו-אנטורטורים פירואלקטריים. Zhang, K., Wang, Y., Wang, ZL & Yang, Y. Standard and Digum-merit לכימות הביצועים של ננו-אנטורטורים פירואלקטריים.ג'אנג, ק., וואנג, י., וואנג, זל ויאנג, יו. ציון סטנדרטי ואיכותי לכימות הביצועים של ננו -אנטורים פירואלקטריים. Zhang, K., Wang, Y., Wang, Zl & Yang, Y. 用于量化热释电纳米发电机性能的标准和品质因数。 Zhang, K., Wang, Y., Wang, Zl & Yang, Y.ג'אנג, ק., וואנג, י., וואנג, זל ויאנג, יו. קריטריונים ומדדי ביצועים לכימות הביצועים של ננו -ננו -פרואלקטרי.ננו אנרגיה 55, 534–540 (2019).
Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, מחזורי קירור אלקטרוקלוריים ב- ND במעלה טנטלטה של ​​עופרת עם התחדשות אמיתית באמצעות וריאציה בשדה. Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, מחזורי קירור אלקטרוקלוריים ב- ND במעלה טנטלטה של ​​עופרת עם התחדשות אמיתית באמצעות וריאציה בשדה.Crossley, S., Nair, B., Watmore, RW, Moya, X. and Mathur, מחזורי קירור אלקטרוקלוריים ND בטנטלטים עופרת-ננדיום עם התחדשות אמיתית באמצעות שינוי שדה. Crossley, S., Nair, B., Whatmore, RW, Moya, X. & Mathur, nd 钽酸钪铅的电热冷却循环 ， 通过场变化实现真正的再生。 Crossley, S., Nair, B., Whatore, RW, Moya, X. & Mathur, Nd. טנטלום 酸钪钪钪钪钪钪钪钪电求的电池水水水水水气水在电影在在线电影。Crossley, S., Nair, B., Watmore, RW, Moya, X. and Mathur, and Nd מחזור קירור אלקטרותרמי של טנטלטים עופרת סקנדיום להתחדשות אמיתית באמצעות היפוך שדה.פיזיקה הכמרית X 9, 41002 (2019).
Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND חומרים קלוריים ליד מעברים שלב פרוייק. Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND חומרים קלוריים ליד מעברים שלב פרוייק.Moya, X., Kar-Narayan, S. and Mathur, ND חומרים קלוריים ליד מעברים שלב פירואיד. Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND 铁质相变附近的热量材料。 Moya, X., Kar-Narayan, S. & Mathur, ND חומרים תרמיים ליד מטלורגיה ברזל.Moya, X., Kar-Narayan, S. and Mathur, ND חומרים תרמיים ליד מעברים שלב ברזל.נט. עלמה מאטר 13, 439–450 (2014).
Moya, X. & Mathur, Nd חומרים קלוריים לקירור וחימום. Moya, X. & Mathur, Nd חומרים קלוריים לקירור וחימום.Moya, X. ו- Mathur, Nd חומרים תרמיים לקירור וחימום. מויה, X. & Mathur, ND 用于冷却和加热的热量材料。 Moya, X. & Mathur, ND חומרים תרמיים לקירור וחימום.Moya X. ו- Mathur Nd חומרים תרמיים לקירור וחימום.מדע 370, 797–803 (2020).
Torelló, A. & Defay, E. coolers Electrocaloric: סקירה. Torelló, A. & Defay, E. coolers Electrocaloric: סקירה.Torello, A. ו- Defay, E. chillers Electrocaloric: סקירה. Torelló, A. & Defay, E. 电热冷却器 ： 评论。 Torelló, A. & Defay, E. 电热冷却器 ： 评论。Torello, A. and Defay, E. coolers אלקטרותרמיות: סקירה.מִתקַדֵם. אֶלֶקטרוֹנִי. עלמה מאטר. 8. 2101031 (2022).
Nuchokgwe, Y. et al. יעילות אנרגטית עצומה של חומר אלקטרוקלוריות בהובלת סקנדיום-סקנדיום מסודרת מאוד. תקשורת לאומית. 12, 3298 (2021).
Nair, B. et al. האפקט האלקטרותרמי של קבלים רב שכבתיים תחמוצתית גדול בטווח טמפרטורות רחב. Nature 575, 468–472 (2019).
Torello, A. et al. טווח טמפרטורות ענק במתחדשים אלקטרותרמיים. מדע 370, 125–129 (2020).
Wang, Y. et al. מערכת קירור אלקטרותרמית בעלת ביצועים גבוהים במצב גבוה. מדע 370, 129–133 (2020).
Meng, Y. et al. מכשיר קירור אלקטרותרמי מפל לעליית טמפרטורה גדולה. אנרגיה לאומית 5, 996–1002 (2020).
Olsen, RB & Brown, DD High Enficieincy המרה ישירה של חום למדידות פירואלקטריות הקשורות לאנרגיה חשמלית. Olsen, RB & Brown, DD יעילות גבוהה המרה ישירה של חום למדידות פירואלקטריות הקשורות לאנרגיה חשמלית.Olsen, RB ו- Brown, DD המרה ישירה מאוד של חום לאנרגיה חשמלית הקשורה למדידות פירואלקטריות. אולסן, RB ובראון, DD 高效直接将热量转换为电能相关的热释电测量。 אולסן, RB ובראון, DDOlsen, RB ו- Brown, DD יעיל המרה ישירה של חום לחשמל הקשורים למדידות פירואלקטריות.Ferroelectrics 40, 17–27 (1982).
Pandya, S. et al. צפיפות אנרגיה וצפיפות כוח בסרטים פרו -אלקטריים רגיעים דקים. עלמה מאטר הלאומית. https://doi.org/10.1038/s41563-018-0059-8 (2018).
סמית ', An & Hanrahan, BM התפלל המרה פיירואלקטרית: מיטוב מעבר שלב הפראואלקטרי והפסדים חשמליים. סמית ', An & Hanrahan, BM התפלל המרה פיירואלקטרית: מיטוב מעבר שלב הפראואלקטרי והפסדים חשמליים.סמית ', AN והנרהאן, BM התפלל המרה פיירואלקטרית: מעבר שלב פרואלקטרי ואופטימיזציה של אובדן חשמל. סמית ', אן אנרחאן, BM 级联热释电转换 ： 优化铁电相变和电损耗。 סמית ', אנרחאן, ב.מ.סמית ', AN והנרהאן, BM התפלל המרה פיירואלקטרית: אופטימיזציה של מעברי פאזה פרואלקטריים והפסדים חשמליים.יישום ג '. פִיסִיקָה. 128, 24103 (2020).
Hoch, Sr השימוש בחומרים פרואלקטריים להמרת אנרגיה תרמית לחשמל. תַהֲלִיך. IEEE 51, 838–845 (1963).
Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. ממיר אנרגיה פירואלקטרית. Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. ממיר אנרגיה פירואלקטרית.Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM ו- Dullea, J. Cascade Converter Pyroelectric Converter. Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. 级联热释电能量转换器。 Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM & Dullea, J. 级联热释电能量转换器。Olsen, RB, Bruno, DA, Briscoe, JM ו- Dullea, J. Cascaded ממירי כוח פיירואלקטרי.Ferroelectrics 59, 205–219 (1984).
Shebanov, L. & Borman, K. על פתרונות מוצקים של עופרת-ננדיום טנטלטים עם השפעה אלקטרוקלורית גבוהה. Shebanov, L. & Borman, K. על פתרונות מוצקים של עופרת-ננדיום טנטלטים עם השפעה אלקטרוקלורית גבוהה.Shebanov L. ו- Borman K. על פתרונות מוצקים של טנטלטים עופרת-סדיום עם אפקט אלקטרוקלורי גבוה. Shebanov, L. & Borman, K. 关于具有高电热效应的钪铅钪固溶体。 Shebanov, L. & Borman, K.Shebanov L. ו- Borman K. על פתרונות מוצקים של סקנדיום-עופרת-סדיום עם אפקט אלקטרוקלורי גבוה.Ferroelectrics 127, 143–148 (1992).
אנו מודים ל- N. Furusawa, Y. Inoue ו- K. Honda על עזרתם ביצירת ה- MLC. PL, AT, YN, AA, JL, UP, VK, OB ו- ED בזכות קרן המחקר הלאומית של לוקסמבורג (FNR) לתמיכה בעבודה זו באמצעות CAMELHEAT C17/MS/11703691/DEFAY, Massena Pride/15935404/defay-siebentritt, תרמודימאט C20/MS/1471804/1471/1471/1471/1471/14718 Bridges2021/MS/16282302/cecoha/defay.
המחלקה למחקר וטכנולוגיה של חומרים, מכון טכנולוגיה לוקסמבורג (רשימה), Belvoir, Luxembourg